«Что изучает физика» - Что изучает физика? Электрические явления природы. Атомные явления природы. Вступительное слово учителя. Явления природы. Техника. Горение. Оптические явления природы. Гроза. Утренняя роса. Знакомство учащихся с новым предметом школьного курса. Вызов интереса учащихся к сознательному изучению данного предмета.

«Сопротивление проводника» - Сопротивление и проводимость проводников. ЭДС, как и потенциал, выражается в вольтах. Природа сторонних сил может быть различной. Мощность тока. Применение источников с разным значением ЭДС возможно, но затруднительно. Второй интеграл. Величина? служит характеристикой вещества, из которого изготовлен проводник.

«Дизельный двигатель» - Способы изменения внутренней энергии. Реактивный двигатель. Переработка нефти. Масла. Форма существования материи. Паровая машина. Способ существования материи. Теплопроводность. Теплопередача. Модель теплового двигателя. Конвекция. Один из способов изменения внутренней энергии. Излучение. Паровая турбина.

«Ток в цепи» - Что такое напряжение? Как на опыте показать, что сила тока в цепи зависит от свойств проводника? От какого полюса источника тока и к какому принято считать направление тока? Как зависит сила тока в проводнике от напряжения на концах проводника? Какой вид имеет график зависимости силы тока от напряжения?

«Электрический заряд» - Формулировка закона Кулона. Напряженность поля точечного заряда в вакууме. Электрический заряд дискретен. Экспериментальная проверка закона Кулона на макро и микро дистанциях. Электрический заряд и закон его сохранения. Свойства электрического заряда. Электрический заряд аддитивен. Напряженность электростатического поля.

«Теория относительности Энштейна» - Биография Альберта Эйнштейна. В 1905г. Эйнштейну было 26 лет, но его имя уже приобрело широкую известность. Движения системы. Теория относительности - физическая теория пространства и времени. Любой перенос энергии связан с переносом массы. Общая теория относительности. Физик, автор теории относительности.

Всего в теме 18 презентаций

В 1820 году Ампер установил, что сила с которой магнитное поле действует на элемент проводника с током dl, равна (3.4.1) где - вектор, совпадающий с направлением тока. Величина силы Ампера равна (3.4.2) В 1820 году Ампер установил, что сила с которой магнитное поле действует на элемент проводника с током dl, равна (3.4.1) где - вектор, совпадающий с направлением тока. Величина силы Ампера равна (3.4.2) 3.4 Закон Ампера

Направление силы Ампера определяется правилом левой руки: четыре пальца левой руки надо направить по направлению тока так, чтобы вектор магнитной индукции входил в ладонь, тогда отогнутый большой палец дает направление силы Ампера. Направление силы Ампера определяется правилом левой руки: четыре пальца левой руки надо направить по направлению тока так, чтобы вектор магнитной индукции входил в ладонь, тогда отогнутый большой палец дает направление силы Ампера.

На основе закона Ампера определим силу взаимодействия между двумя параллельными прямыми токами, расположенными на расстоянии d друг от друга. Рассмотрим сначала случай, когда токи текут в одном направлении. Ток I 1 создает магнитное поле B 1, которое действует на ток I 2 и наоборот. На расстоянии d магнитная индукция тока I 1 равна На основе закона Ампера определим силу взаимодействия между двумя параллельными прямыми токами, расположенными на расстоянии d друг от друга. Рассмотрим сначала случай, когда токи текут в одном направлении. Ток I 1 создает магнитное поле B 1, которое действует на ток I 2 и наоборот. На расстоянии d магнитная индукция тока I 1 равна

Угол между направлением тока I 2 и вектором магнитной индукции B 1 равен 90º. Поэтому согласно закону Ампера магнитное поле тока I 1 действует на единицу длины тока I 2 с силой (3.4.3) Размерность этой силы Угол между направлением тока I 2 и вектором магнитной индукции B 1 равен 90º. Поэтому согласно закону Ампера магнитное поле тока I 1 действует на единицу длины тока I 2 с силой (3.4.3) Размерность этой силы

Аналогично, магнитное поле тока I 2 действует на единицу длины тока I 1 с силой Сравнивая видим, что силы F 21 и F 12 совпадают по величине. Направления этих сил противоположны. Поэтому токи, текущие в одном направлении притягивают друг друга. Если направления токов противоположны, то изменятся направления сил F 21 () и F 12 (). Поэтому токи, текущие навстречу друг другу отталкиваются. Аналогично, магнитное поле тока I 2 действует на единицу длины тока I 1 с силой Сравнивая видим, что силы F 21 и F 12 совпадают по величине. Направления этих сил противоположны. Поэтому токи, текущие в одном направлении притягивают друг друга. Если направления токов противоположны, то изменятся направления сил F 21 () и F 12 (). Поэтому токи, текущие навстречу друг другу отталкиваются.

Формула для силы Ампера (3.4.3) используется для определения единицы силы тока – ампера. Ампер – это сила постоянного тока, который проходя по двум параллельным, прямолинейным проводникам бесконечной длины и расположенным на расстоянии 1 м друг от друга, вызывает между ними силу притяжения, равную 2·10 -7 Н на каждый метр длины. Подставляя в (3.4.3) токи I 1 = I 2 = 1 А, получаем откуда Формула для силы Ампера (3.4.3) используется для определения единицы силы тока – ампера. Ампер – это сила постоянного тока, который проходя по двум параллельным, прямолинейным проводникам бесконечной длины и расположенным на расстоянии 1 м друг от друга, вызывает между ними силу притяжения, равную 2·10 -7 Н на каждый метр длины. Подставляя в (3.4.3) токи I 1 = I 2 = 1 А, получаем откуда

Теперь можно определить и единицу магнитной индукции В. Пусть элемент проводника dl перпендикулярен вектору магнитной индукции. Тогда согласно (3.4.3) имеем Последняя формула и используется для определения единицы магнитной индукции. Единицей магнитной индукции является Тесла – это магнитная индукция такого однородного магнитного поля, которое действует с силой 1 Н на каждый метр длины прямолинейного проводника, перпендикулярного полю и по которому течет ток силой 1 А. Теперь можно определить и единицу магнитной индукции В. Пусть элемент проводника dl перпендикулярен вектору магнитной индукции. Тогда согласно (3.4.3) имеем Последняя формула и используется для определения единицы магнитной индукции. Единицей магнитной индукции является Тесла – это магнитная индукция такого однородного магнитного поля, которое действует с силой 1 Н на каждый метр длины прямолинейного проводника, перпендикулярного полю и по которому течет ток силой 1 А.

Найдем силу, действующую на движущийся в магнитном поле электрический заряд. Рассмотрим проводник с током I, находящийся в магнитном поле с индукцией В. Пусть за время dt через участок проводника dl проходит dn зарядов величиной q. Тогда ток, текущий через проводник равен Найдем силу, действующую на движущийся в магнитном поле электрический заряд. Рассмотрим проводник с током I, находящийся в магнитном поле с индукцией В. Пусть за время dt через участок проводника dl проходит dn зарядов величиной q. Тогда ток, текущий через проводник равен 3.5 Сила Лоренца

Согласно закону Ампера (3.4.2), на этот участок проводника со стороны магнитного поля действует сила Разделив на dn получим силу, действующую на один заряд Согласно закону Ампера (3.4.2), на этот участок проводника со стороны магнитного поля действует сила Разделив на dn получим силу, действующую на один заряд

Поскольку - скорость движения заряда, то Сила F Л называется силой Лоренца. Из формулы (3.4.1) следует, что сила Лоренца перпендикулярна к вектору скорости и вектору магнитной индукции. Поэтому можно записать ее в векторном виде (3.5.1) Направление силы Лоренца определяется правилом левой руки, как и сила Ампера. Поскольку - скорость движения заряда, то Сила F Л называется силой Лоренца. Из формулы (3.4.1) следует, что сила Лоренца перпендикулярна к вектору скорости и вектору магнитной индукции. Поэтому можно записать ее в векторном виде (3.5.1) Направление силы Лоренца определяется правилом левой руки, как и сила Ампера.

Так как сила Лоренца направлена перпендикулярно к вектору скорости, а следовательно и к вектору перемещения, то она не совершает работы над зарядом. Поэтому постоянное магнитное поле не меняет энергию заряженной частицы. Магнитное поле меняет лишь направление вектора скорости, но не меняет величину скорости. Из формулы (3.5.1) следует, что если заряд неподвижен, то сила Лоренца равна нулю. Поэтому постоянное магнитное поле не оказывает на покоящийся заряд никакого влияния. Так как сила Лоренца направлена перпендикулярно к вектору скорости, а следовательно и к вектору перемещения, то она не совершает работы над зарядом. Поэтому постоянное магнитное поле не меняет энергию заряженной частицы. Магнитное поле меняет лишь направление вектора скорости, но не меняет величину скорости. Из формулы (3.5.1) следует, что если заряд неподвижен, то сила Лоренца равна нулю. Поэтому постоянное магнитное поле не оказывает на покоящийся заряд никакого влияния.

При этом период обращения частицы по окружности не зависит от скорости. Это используют в ускорителях. А)В циклотроне – ускорение заряженных частиц происходит в переменном электрическом поле Е с напряжением между дуантами 10 5 В. Максимальная энергия ускоряемых частиц - 25 МэВ. Траектория частиц близка к спирали. Дальнейшему росту скорости и энергии частиц препятствует нарушение синхронизма, за счет релятивистского изменения массы частиц. При этом период обращения частицы по окружности не зависит от скорости. Это используют в ускорителях. А)В циклотроне – ускорение заряженных частиц происходит в переменном электрическом поле Е с напряжением между дуантами 10 5 В. Максимальная энергия ускоряемых частиц - 25 МэВ. Траектория частиц близка к спирали. Дальнейшему росту скорости и энергии частиц препятствует нарушение синхронизма, за счет релятивистского изменения массы частиц.

Б) В фазотроне (синхроциклотроне) – нарушение синхронизма компенсируется уменьшением частоты электрического поля Е В) В синхротроне – синхронизация обеспечивается за счет изменения магнитной индукции так, чтобы m/B = const. Его используют для ускорения только электронов. Г) В протонном синхротроне (синхрофазотроне) – синхронизация обеспечивается изменениями Е и В так, чтобы радиус оставался постоянным и траектория была не спиралью, а окружностью. Энергия протонов достигает 76 МэВ. В ТПУ электронный синхрофазотрон Сириус разгоняет электроны до скорости v = c, при этом они имеют энергию 950 МэВ. Б) В фазотроне (синхроциклотроне) – нарушение синхронизма компенсируется уменьшением частоты электрического поля Е В) В синхротроне – синхронизация обеспечивается за счет изменения магнитной индукции так, чтобы m/B = const. Его используют для ускорения только электронов. Г) В протонном синхротроне (синхрофазотроне) – синхронизация обеспечивается изменениями Е и В так, чтобы радиус оставался постоянным и траектория была не спиралью, а окружностью. Энергия протонов достигает 76 МэВ. В ТПУ электронный синхрофазотрон Сириус разгоняет электроны до скорости v = c, при этом они имеют энергию 950 МэВ.

В 1879 году Холл обнаружил, что в металлической пластине, находящейся в магнитном поле, возникает поперечное электрическое поле, перпендикулярное направлению тока и вектору магнитной индукции. Рассмотрим тонкую металлическую пластину толщиной а и шириной d. Пусть по пластине течет ток с плотностью j. Магнитное поле В направлено перпендикулярно к боковой грани. В 1879 году Холл обнаружил, что в металлической пластине, находящейся в магнитном поле, возникает поперечное электрическое поле, перпендикулярное направлению тока и вектору магнитной индукции. Рассмотрим тонкую металлическую пластину толщиной а и шириной d. Пусть по пластине течет ток с плотностью j. Магнитное поле В направлено перпендикулярно к боковой грани. 3.6 Эффект Холла

Электроны под действием силы Лоренцаприжимаются к верхней пластине, поэтому на ней возникает избыток отрицательного заряда. На нижней пластине, напротив, будет недостаток электронов. В результате появляется поперечное электрическое поле – поле Холла Е холл. Поле Холла действует на электроны противоположно силе Лоренца. Поэтому через короткое время устанавливается стационарное распределение зарядов в поперечном направлении – вдоль толщины (высоты) пластины. Этому равновесному состоянию отвечает равенство электрической силы со стороны поля Холла и силы Лоренца Электроны под действием силы Лоренцаприжимаются к верхней пластине, поэтому на ней возникает избыток отрицательного заряда. На нижней пластине, напротив, будет недостаток электронов. В результате появляется поперечное электрическое поле – поле Холла Е холл. Поле Холла действует на электроны противоположно силе Лоренца. Поэтому через короткое время устанавливается стационарное распределение зарядов в поперечном направлении – вдоль толщины (высоты) пластины. Этому равновесному состоянию отвечает равенство электрической силы со стороны поля Холла и силы Лоренца

Найдем разность потенциалов на нижней и верхней гранях Выразим ток через плотность тока где n – концентрация электронов. Исключая скорость, холловскую разность потенциалов можно представить в виде (3.6.1) где - постоянная Холла. По знаку R можно определить знак носителей заряда. Найдем разность потенциалов на нижней и верхней гранях Выразим ток через плотность тока где n – концентрация электронов. Исключая скорость, холловскую разность потенциалов можно представить в виде (3.6.1) где - постоянная Холла. По знаку R можно определить знак носителей заряда.

По аналогии с циркуляцией вектора напряженности электрического поля, циркуляцией вектора магнитной индукции по замкнутому контуру L называется интеграл (3.7.1) где - вектор элемента контура, направленный вдоль обхода контура, - проекция вектора магнитной индукции на направление вектора, - угол между векторами По аналогии с циркуляцией вектора напряженности электрического поля, циркуляцией вектора магнитной индукции по замкнутому контуру L называется интеграл (3.7.1) где - вектор элемента контура, направленный вдоль обхода контура, - проекция вектора магнитной индукции на направление вектора, - угол между векторами 3.7 Циркуляция вектора магнитной индукции

Найдем в качестве примера циркуляцию магнитного поля, создаваемого прямым током. Выберем вокруг тока замкнутый контур в плоскости, перпендикулярной к току. В каждой точке контура вектор магнитной индукции направлен по касательной к окружности c радиусом R и проходящей через выбранную точку. Поэтому можем записать Найдем в качестве примера циркуляцию магнитного поля, создаваемого прямым током. Выберем вокруг тока замкнутый контур в плоскости, перпендикулярной к току. В каждой точке контура вектор магнитной индукции направлен по касательной к окружности c радиусом R и проходящей через выбранную точку. Поэтому можем записать

Поскольку для прямого тока то Поэтому циркуляция вектора В по замкнутому контуру L равна На контуре L угол меняется от 0 до 2, поэтому (3.7.2) Поскольку для прямого тока то Поэтому циркуляция вектора В по замкнутому контуру L равна На контуре L угол меняется от 0 до 2, поэтому (3.7.2)

Полученная формула (3.7.2) справедлива для контура произвольной формы, охватывающего проводник с током. Знак циркуляции зависит от направления обхода. Если направление обхода образует с направлением тока правовинтовую систему, то циркуляция считается положительной, иначе – отрицательной. Знак циркуляции можно учесть, считая ток I алгебраической величиной: ток считается положительным, если его направление связано с направлением обхода по правилу правого винта, иначе – ток считается отрицательным. Полученная формула (3.7.2) справедлива для контура произвольной формы, охватывающего проводник с током. Знак циркуляции зависит от направления обхода. Если направление обхода образует с направлением тока правовинтовую систему, то циркуляция считается положительной, иначе – отрицательной. Знак циркуляции можно учесть, считая ток I алгебраической величиной: ток считается положительным, если его направление связано с направлением обхода по правилу правого винта, иначе – ток считается отрицательным.

Если контур не охватывает ток, то при обходе по контуру радиальная прямая сначала поворачивается по часовой стрелке (участок 1-2), а затем – против часовой стрелки (участок 2-1). Поэтому при полном обходе такого контура угол не меняется и значит циркуляция вектора В равна нулю. Если контур не охватывает ток, то при обходе по контуру радиальная прямая сначала поворачивается по часовой стрелке (участок 1-2), а затем – против часовой стрелки (участок 2-1). Поэтому при полном обходе такого контура угол не меняется и значит циркуляция вектора В равна нулю.

Если контур охватывает несколько токов, то в силу принципа суперпозиции магнитных полей имеем (3.7.3) Эта формула выражает собой закон полного тока для магнитного поля в вакууме (теорема о циркуляции вектора магнитной индукции) - циркуляция вектора магнитной индукции по произвольному замкнутому контуру равна произведению магнитной постоянной на алгебраическую сумму токов, охватываемых контуром. Применяя формулу (3.7.3), каждый ток надо учитывать столько раз, сколько раз он охватывается контуром. Формула (3.7.3) справедлива только для поля в вакууме. Если контур охватывает несколько токов, то в силу принципа суперпозиции магнитных полей имеем (3.7.3) Эта формула выражает собой закон полного тока для магнитного поля в вакууме (теорема о циркуляции вектора магнитной индукции) - циркуляция вектора магнитной индукции по произвольному замкнутому контуру равна произведению магнитной постоянной на алгебраическую сумму токов, охватываемых контуром. Применяя формулу (3.7.3), каждый ток надо учитывать столько раз, сколько раз он охватывается контуром. Формула (3.7.3) справедлива только для поля в вакууме.

Сравнивая (3.7.3) с формулой для циркуляции вектора напряженности электрического поля видим, что в отличие от электрического поля, циркуляция магнитного поля по замкнутому контуру не равна нулю. Это является следствием вихревого характера магнитного поля. Сравнивая (3.7.3) с формулой для циркуляции вектора напряженности электрического поля видим, что в отличие от электрического поля, циркуляция магнитного поля по замкнутому контуру не равна нулю. Это является следствием вихревого характера магнитного поля.

2.1. Закон Ампера.

• 2.1. Закон Ампера.

• 2.2. Взаимодействие двух параллельных бесконечных проводников с током.

• 2.3. Воздействие магнитного поля на рамку с током.

• 2.4. Единицы измерения магнитных величин.

• 2.5. Сила Лоренца.

• 2.6. Эффект Холла.

• 2.7. Циркуляция вектора магнитной индукции.

• 2.8. Магнитное поле соленоида.

• 2.9. Магнитное поле тороида.

• 2.10. Работа по перемещению проводника с током в магнитном поле.

АМПЕР Андре Мари

• АМПЕР Андре Мари (1775 – 1836) – французский физик математик и химик.

• Основные физические работы посвящены электродинамике. Сформулировал правило для определения действия магнитного поля тока на магнитную стрелку. Обнаружил влияние магнитного поля Земли на движущиеся проводники с током .

В 1820 г.

• В 1820 г. А. М. Ампер экспериментально установил, что два проводника с током взаимодействуют друг с другом с силой:

• (2.1.1)

• где b – расстояние между проводниками, а k – коэффициент пропорциональности зависящий от системы единиц.

• В первоначальное выражение закона Ампера не входила никакая величина характеризующая магнитное поле. Потом разобрались, что взаимодействие токов осуществляется через магнитное поле и следовательно в закон должна входить характеристика магнитного поля.

• В современной записи в системе СИ, закон Ампера выражается формулой:

• (2.1.2)

• Это сила с которой магнитное поле действует на бесконечно малый проводник с током I.

• Модуль силы действующей на проводник

• (2.1.3)

• Если магнитное поле однородно и проводник перпендикулярен силовым линиям магнитного поля, то

• (2.1.4)

• где – ток через проводник сечением S.

• Направление силы определяется направлением векторного произведения или правилом левой руки (что одно и тоже). Ориентируем пальцы по направлению первого вектора, второй вектор должен входить в ладонь и большой палец показывает направление векторного произведения.

• Рис. 2.1

• Из закона Ампера хорошо виден физический смысл магнитной индукции: В – величина, численно равная силе, с которой магнитное поле действует на проводник единичной длины, по которому течет единичный ток.

• Размерность индукции

Пусть b I2 I1 находится в этом поле.

• Пусть b – расстояние между проводниками. Задачу следует решать так: один из проводников I2 создаёт магнитное поле, второй I1 находится в этом поле.

• Рис. 2.2

I 2 на расстоянии b от него:

• Магнитная индукция, создаваемая током I 2 на расстоянии b от него:

• (2.2.1)

• Если I1 и I2 лежат в одной плоскости, то угол между B2 и I1 прямой, следовательно сила, действующая на элемент тока I1 dl

• (2.2.2)

• На каждую единицу длины проводника действует сила:

• (2.2.3)

• (разумеется, со стороны первого проводника на второй действует точно такая же сила).

• Результирующая сила равна одной из этих сил! Если эти два проводника будут воздействовать на третий, тогда их магнитные поля и нужно сложить векторно.

• Рис. 2.2

Рамка с током I α – правилом буравчика ).

• Рамка с током I находится в однородном магнитном поле α – угол между и (направление нормали связано с направлением тока правилом буравчика ).

l , равна: ,

• Сила Ампера, действующая на сторону рамки длиной l , равна: ,

• здесь

• На другую сторону длиной l действует такая же сила. Получается «пара сил», или вращающий момент.

• (2.3.1)

• где плечо:

• Так как lb = S – площадь рамки, тогда можно записать:

• Вот откуда мы писали с вами выражение для магнитной индукции:

• (2.3.3)

• M – вращающий

• момент силы,

• P – магнитный

• момент.

• Итак, под действием этого вращательного момента рамка повернётся так, что

• На стороны длиной b тоже действует сила Ампера F2 – растягивает рамку и так как силы равны по величине и противоположны по направлению рамка не смещается, в этом случае М = 0, состояние устойчивого равновесия .

• Рис. 2.4

Когда и антипараллельны, M = 0 неустойчивого равновесия перевернется .

• Когда и антипараллельны, M = 0 (так как плечо равно нулю), это состояние, неустойчивого равновесия . Рамка сжимается и, если чуть сместится, сразу возникает вращающий момент такой что она перевернется .

• В неоднородном поле рамка повернется и будет вытягиваться в область более сильного поля.

• Рис. 2.4

• Закон Ампера используется для установления единицы силы тока – ампер.

• (2.4.1)

Итак, Ампер

• Итак, Ампер – сила тока неизменного по величине, который, проходя по двум параллельным прямолинейным проводникам бесконечной длины и ничтожно малого сечения, расположенным на расстояние один метр, один от другого в вакууме вызывает между этими проводниками силу

• Определим отсюда размерность и величину:

• В СИ:

• В СГС: μ0 = 1

• Из закона Био-Савара-Лапласа, для прямолинейного проводника с током можно найти размерность индукции магнитного поля:

1 Тл 2

• 1 Тл (один тесла равен магнитной индукции однородного магнитного поля, в котором) на плоский контур с током, имеющим магнитный момент 1 А·м 2 действует вращающий момент 1 Н·м.

• Один тесла 1 Тл = 104 Гс.

• Гаусс – единица измерения в Гауссовой системе единиц (СГС).

• ТЕСЛА Никола (1856 - 1943)-сербский ученый в области электротехники, радиотехники

• Разработал ряд конструкций многофазных генераторов, элек-тродвигателей и трансформа-торов. Сконструировал ряд радио-управляемых самоходных механизмов.

• Изучал физиологическое действие токов высокой частоты. Построил в 1899 радиостанцию на 200 кВт в Колорадо и радиоантенну высотой 57,6 м в Лонг-Айленде. Изобрел электрический счетчик, частотомер и др.

Другое определение: 2

• Другое определение: 1 Тл равен магнитной индукции при которой магнитный поток сквозь площадку 1 м 2, перпендикулярную направлению поля равен 1 Вб.

• Рис. 2.5

• Единица измерения магнитного потока Вб, получила свое название в честь немецкого физика Вильгельма Вебера (1804 – 1891 г.) – профессора университетов в Галле, Геттингене, Лейпциге.

• Как мы уже говорили, магнитный поток Ф, через поверхность S – одна из характеристик магнитного поля (Рис. 2.5)

• Рис. 2.5

• Единица измерения магнитного потока в СИ:

• Здесь Максвелл (Мкс ) – единица измерения магнитного потока в СГС названа в честь знаменитого ученого Джеймса Максвелла (1831 – 1879 г.), создателя теории электромагнитного поля.

• Напряженность магнитного поля измеряется А·м-1

• Таблица основных характеристик магнитного поля

Электрический ток n движущихся со скоростью

• Электрический ток это совокупность большого числа n движущихся со скоростью

• зарядов .

• Найдем силу, действующую на один заряд со стороны магнитного поля.

• По закону Ампера сила, действующая на проводник с током в магнитном поле (2.5.1)

• но ток причем, тогда

Т.к. nS dl – число зарядов в объёме S dl, тогда для одного заряда

• Т.к. nS dl – число зарядов в объёме S dl, тогда для одного заряда

ЛОРЕНЦ Хендрик Антон

• ЛОРЕНЦ Хендрик Антон (1853 - 1928) – нидерландский физик-теоретик, создатель классической электронной теории, член Нидерландской АН.

• Учился в Лейденском ун-те, В 23г. защитил докторскую диссертацию «К теории отражения и преломления света». В 25 профессор Лейденского ун-та и заведующий кафедрой теоретической физики.

Вывел формулу, связывающую диэлектрическую проницаемость с плотностью диэлектрика, дал выражение для силы, действующей на движущийся заряд в электромагнитном поле (сила Лоренца), объяснил зависимость электропроводности вещества от теплопроводности, развил теорию дисперсии света. Разработал электродинамику движущихся тел. В 1904 вывел формулы, связывающие между собой пространственные координаты и моменты времени одного и того же события в двух различных инерциальных системах отсчета (преобразования Лоренца).

Модуль лоренцевой силы:

• Модуль лоренцевой силы:

• , (2.5.3)

• где α – угол между и.

• Из (2.5.4) видно, что на заряд, движущийся вдоль линии, не действует сила ().

• Направлена сила Лоренца перпендикулярно к плоскости, в которой лежат векторы и. К движущемуся положительному заряду применимо правило левой руки или

• «правило буравчика »

к .

• Направление действия силы для отрицательного заряда – противоположно, следовательно, к электронам применимо правило правой руки .

• Так как сила Лоренца направлена перпендикулярно движущемуся заряду, т.е. перпендикулярно , работа этой силы всегда равна нулю . Следовательно, действуя на заряженную частицу, сила Лоренца не может изменить кинетическую энергию частицы.

• Часто лоренцевой силой называют сумму электрических и магнитных сил :

• (2.5.4)

• здесь электрическая сила ускоряет частицу, изменяет ее энергию.

• Повседневно действие магнитной силы на движущийся заряд мы наблюдаем на телевизионном экране (рис. 2.7).

• Движение пучка электронов по плоскости экрана стимулируется магнитным полем отклоняющей катушки. Если поднести постоянный магнит к плоскости экрана, то легко заметить его воздействие на электронный пучок по возникающим в изображении искажениям.

Андре Мари Ампер

Ампер (Ampere) Андре Мари (AMPERE Andre-Marie) (1775-1836), французский ученый, иностранный член Петербургской АН (1830), один из основоположников электродинамики. Предложил правило, названное его именем, открыл (1820) механическое взаимодействие токов и установил закон этого взаимодействия (закон Ампера). Построил первую теорию магнетизма.

Ампер (Ampere Andre Marie) - знаменитый математик и естествоиспытатель, родившийся в Лионе 22 янв. 1775 г.; по смерти своего отца, гильотинированного в 1793 г., А. был сперва репетитором в политехнической школе в Париже, затем занимал сначала кафедру физики в Бурге, а с 1805 года кафедру математики в парижской политехнической школе, где он проявил себя и на литературном поприще, впервые выступив с сочинением: "Considerations sur la theorie mathematique dujeu" (Лион, 1802 г.). В 1814 г. он сделался членом академии наук, в 1824 г. - профессором экспериментальной физики в College ае France; умер 10-го июня 1836 г. в Марселе. Математика, механика и физика обязаны А. важными исследованиями; его электродинамическая теория стяжала ему неувядаемую славу. Его взгляд на единую первоначальную сущность электричества и магнетизма, в чем он по существу сходился с датским физиком Эрштедтом, превосходно изложен им в "Recueil d"observations lectrodynamiques" (Париж, 1822), в "Precis de la theorie des phenomenes electrodynamiques" (Париж, 1824 г.) и в "Theorio des phenomenes electrodynamiques". Разносторонний талант А. не остался безучастным и в истории развитая химии, которая отводить ему одну из почетных страниц и считает его, совместно с Авогадро автором важнейшего закона современной химии. В честь этого ученого единица силы гальванического тока названа "ампером", а измерительные приборы-"амперометрами". (Ср. Оствальд, "Klassiker der exacten Wissenschaften ј8". "Die Grnindlagen der Molekulartbeorie", Abhandlangen v. A. Avogadro und Ampere, 1889). Кроме этого Амперу принадлежит еще труд "Essais sui la philosophie des Sciences" (2 т., 1834-43; 2-е издание, 1857). Ср. Бартелеми и Сентилер, "Philosophie ае deux Amperes" (Париж, 1866 г.). .

Ф.А. Брокгауз, И.А. Ефрон Энциклопедический словарь.

Ампер, став позже воистину великим учёным, начинал свою карьеру репетитором. И нет в том ничего зазорного. И не только во времена Ампера, но тем более сегодня. Вообще мы живём во время странных и нездоровых парадоксов. Оказывается, что заказать контрольную у репетитора и сдать её учителю есть зло великое. И это в то самое время, когда на всю Ивановскую провозглашается, что государственные чиновники, медицинские работники и школьные учителя с вузовскими преподавателями - всего лишь работники, так сказать, сферы услуг! И возмущает вовсе тут не то, что это на самом деле не так (особенно, конечно, в части "услужливых" чиновников бюрократического аппарата). Возмущает, что всех нас заставляют поверить в эту ложь. Помогать школьникам и студентам за деньги это, видите ли, плохо. А с высокой трибуны, будучи госчиновником высокого уровня, врать, что "в России олигархов не существует" это нормально. Вот до чего доводит плюрализм в одной голове!

Ампер Андре Мари

Андре Мари Ампер родился 22 января 1775 года. Его отец Жан-Жак Ампер вместе со своими братьями торговал лионскими шелками. Мать Жанна Сарсе - дочь одного из крупных лионских торговцев. Детство Андре прошло в небольшом поместье Полемье, купленном отцом в окрестностях Лиона.

Он никогда не ходил в школу, но чтению и арифметике выучился очень быстро. Уже в 14 лет он прочитал все двадцать восемь томов французской "Энциклопедии". Особый интерес Андре проявлял к физико-математическим наукам. Андре начал посещать библиотеку Лионского колледжа, чтобы читать труды великих математиков.

В возрасте тринадцати лет, он представил в Лионскую академию свои первые работы по математике.

В 1793 году в Лионе вспыхнул мятеж, который вскоре был подавлен. За сочувствие мятежникам был обезглавлен Жан-Жак Ампер. По приговору суда почти все имущество было конфисковано. Ампер решил переселиться в Лион и давать частные уроки математики.

В 1802 году Ампера пригласили преподавать физику и химию в Центральную школу города Бурк-ан-Бреса, в шестидесяти километрах от Лиона.

В конце 1804 года Ампер покинул Лион и переехал в Париж, где он получил должность преподавателя Политехнической школы. Основная задача школы заключалась в подготовке высокообразованных технических специалистов с глубокими знаниями физико-математических наук.

В 1807 году Ампер был назначен профессором Политехнической школы. В 1808 году он получил место главного инспектора университетов. Время расцвета научной деятельности Ампера приходится на 1814-1824 годы и связано с Академией наук, в число членов которой он был избран 28 ноября 1814 года за свои заслуги в области математики.

Практически до 1820 года основные интересы ученого сосредоточивались на проблемах математики, механики и химии. Вопросами физики в то время он занимался очень мало. Ампер всегда рассматривал математику как мощный аппарат для решения разнообразных прикладных задач физики и техники. Не оставляет он и занятий химией. К его достижениям в области химии отнестится открытие, независимо от Авогадро, закона равенства молярных объемов различных газов.

В 1820 году физик Эрстед обнаружил, что вблизи проводника с током отклоняется магнитная стрелка. Так было открыто свойство электрического тока - создавать магнитное поле. Ампер подробно исследовал это явление и открыл взаимодействие токов.

Он установил, что два параллельных провода, по которым течет ток в одинаковом направлении, притягиваются друг к другу, а если направления токов противоположны, провода отталкиваются. Ампер объяснил это явление взаимодействием магнитных полей, которые создают токи. О полученных результатах Ампер сразу же сообщил в Академию. На заседании 25 сентября он развил эти идеи далее, демонстрируя опыты, в которых спирали, обтекаемые током (соленоиды), взаимодействовали друг с другом как магниты.

Ампер решил найти закон взаимодействия токов в виде строгой математической формулы и нашел этот закон, который носит теперь его имя. Так шаг за шагом в работах Ампера вырастала новая наука - электродинамика, основанная на экспериментах и математической теории. С 1820 по 1826 год Ампер публикует ряд теоретических и экспериментальных работ по электродинамике. В 1826 году выходит из печати "Теория электродинамических явлений, выведенная исключительно из опыта".

В 1824 году Ампер был избран на должность профессора Коллеж де Франс. Ему предоставили кафедру общей и экспериментальной физики.

В 1835 году он опубликовал работу, в которой доказал сходство между световым и тепловым излучениями и показал, что все излучения при поглощении превращаются в тепло. Ампер разработал систему классификации наук, которую намеревался изложить в двухтомном сочинении. В 1834 году вышел первый том "Опыты философии наук или аналитического изложения естественной классификации всех человеческих знаний". Ампер ввел такие слова, как "электростатика", "электродинамика", "соленоид". Ампер высказал мысль о том, что, вероятно, возникнет новая наука об общих закономерностях процессов управления. Он предложил именовать ее "кибернетикой".

Ампер умер от воспаления легких 10 июля 1836 года в Марселе во время инспекционной поездки. Там же он и был похоронен.

Тема 10. СИЛЫ, ДЕЙСТВУЮЩИЕ НА ДВИЖУЩИЕСЯ ЗАРЯДЫ В МАГНИТНОМ ПОЛЕ.

10.1. Закон Ампера.

10.3. Воздействие магнитного поля на рамку с током. 10.4. Единицы измерения магнитных величин. 10.5. Сила Лоренца.

10.6. Эффект Холла.

10.7. Циркуляция вектора магнитной индукции.

10.8. Магнитное поле соленоида.

10.9. Магнитное поле тороида.

10.10. Работа по перемещению проводника с током в магнитном поле.

10.1. Закон Ампера.

В 1820 г. А. М. Ампер экспериментально установил, что два проводника с током взаимодействуют друг с другом с силой:

	F = k	I 1I 2

где b – расстояние между проводниками, аk – коэффициент пропорциональности зависящий от системы единиц.

В первоначальное выражение закона Ампера не входила никакая величина характеризующая магнитное поле. Потом разобрались, что взаимодействие токов осуществляется через магнитное поле и следовательно в закон должна входить характеристика магнитного поля.

В современной записи в системе СИ, закон Ампера выражается формулой:

Если магнитное поле однородно и проводник перпендикулярен силовым линиям магнитного поля, то

где I = qnυ др S – ток через проводник сечениемS.

Направление силы F определяется направлением векторного произведения или правилом левой руки (что одно и тоже).Ориентируем пальцы по направлению первого вектора, второй вектор должен входить в ладонь и большой палец показывает направление векторного произведения.

Закон Ампера – это первое открытие фундаментальных сил зависящих от скоростей. Сила зависящая от движения! Такого еще не было.

10.2. Взаимодействие двух параллельных бесконечных проводников с током.

Пусть b – расстояние между проводниками. Задачу следует решать так: один из проводниковI 2 создаёт магнитное поле, второйI 1 находится в этом поле.

Магнитная индукция, создаваемая током I 2 на расстоянииb от него:

B 2 = µ 2 0 π I b 2 (10.2.1)

Если I 1 иI 2 лежат в одной плоскости, то угол междуB 2 иI 1 прямой, следовательно

sin (l ,B ) =1 тогда, сила, действующая на элемент токаI 1 dl
F21 = B2 I1 dl=				µ0 I1 I2 dl
				2 πb
На каждую единицу длины проводника действует сила
F 21 ед=						I1 I2

(разумеется, со стороны первого проводника на второй действует точно такая же сила). Результирующая сила равна одной из этих сил! Если эти два проводника будут

воздействовать на третий, тогда их магнитные поля B 1 иB 2 нужно сложить векторно.

10.3. Воздействие магнитного поля на рамку с током.

Рамка с током I находится в однородном магнитном полеB , α – угол междуn иB (направление нормали связано с направлением тока правилом буравчика).

Сила Ампера действующая на сторону рамки длиной l равна:

F1 = IlB(B l ).

На другую сторону длиной l действует такая же сила. Получается «пара сил» или «вращающий момент».

M = F1 h = IlB bsinα,

где плечо h = bsinα . Так какlb = S – площадь рамки, тогда можно записать

M = IBS sinα = Pm sinα.

Вот откуда мы писали с вами выражение для магнитной индукции:

где M – вращающий момент силы,P – магнитный момент.

Физический смысл магнитной индукции B – величина численно равная силе, с которой магнитное поле действует на проводник единичной длины по которому течет

единичный ток. B = I F l ; Размерность индукции[ B ] = А Н м . .

Итак, под действием этого вращательного момента рамка повернётся так, что n r ||B . На стороны длинойb тоже действует сила АмпераF 2 – растягивает рамку и так

как силы равны по величине и противоположны по направлению рамка не смещается, в этом случае М = 0, состояние устойчивого равновесия

Когда n иB антипараллельны,M = 0 (так как плечо равно нулю), это состояние, неустойчивого равновесия. Рамка сжимается и, если чуть сместится, сразу возникает

вращающий момент такой что она повернется так, что n r ||B (Рис. 10.4).

В неоднородном поле рамка повернется и будет вытягиваться в область более сильного поля.

10.4. Единицы измерения магнитных величин.

Как вы догадываетесь, именно закон Ампера используется для установления единицы силы тока – Ампера.

Итак, Ампер – сила тока неизменного по величине, который, проходя по двум параллельным прямолинейным проводникам бесконечной длины и ничтожно малого сечения, расположенным на расстояние один метр, один от другого в вакууме

вызывает между этими проводниками силу в 2 10 − 7 Н м .

I1 I2

где dl = 1 м; b = 1 м; I1

I2 = 1 А;

2 10− 7

Определим отсюда размерность и величину µ 0 :

В СИ: 2·10

µ0 = 4π·10

или µ0 = 4π·10

–7 Гн

В СГС: µ 0 = 1

Био-Савара-Лапласа,

прямолинейного

проводника с током

µ0 I

Можно найти размерность индукции магнитного поля:

4 πb

1 Тл

Один тесла 1 Тл = 104 Гс.

Гаусс – единица измерения в Гауссовой системе единиц (СГС).

1 Тл (один тесла равен магнитной индукции однородного магнитного поля, в котором) на плоский контур с током, имеющим магнитный момент 1 А·м2 действует вращающий момент 1 Н·м.

Единица измерения B названа в честь сербского ученого Николы Тесла (1856 – 1943 г.), имевшего огромное количество изобретений.

Другое определение: 1 Тл равен магнитной индукции при которой магнитный поток сквозь площадку 1 м2 , перпендикулярную направлению поля равен 1 Вб.

Единица измерения магнитного потока Вб, получила свое название в честь немецкого физика Вильгельма Вебера (1804 – 1891 г.) – профессора университетов в Галле, Геттингеме, Лейпциге.

Как мы уже говорили, магнитный поток Ф, через поверхность S – одна из характеристик магнитного поля(Рис. 10.5)