Чему равен диаметр ядра атома. Школьная энциклопедия
Ядром называется центральная часть атома, в которой сосредоточенна практически вся масса и его положительный заряд. Атомное ядро состоит из элементарных частиц – протонов и нейтронов (протонно-нейтронная модель была предложена сов. физиком Иваненко, а в последствии развита Гейзенбергом). Ядро атома характеризуется зарядом. Зарядом ядра является величина , где е – заряд протона, Z – порядковый номер химического элемента в периодической системе, равный числу протонов в ядре. Число нуклонов в ядре А=N+Z называется массовым числом, где N-число нейтронов в ядре.
Ядра с одинаковыми Z, но различными А называются изотопами. Ядра которые при одинаковом А имеют различные Z,называются изобарами. Ядро хим. элемента Х обозначается
Где Х - символ хим. элемента. Размер ядра характеризуется радиусом ядра. Эмпирическая формула для радиуса ядра , где м, может быть истолкована как пропорциональность объёма ядра числу нуклонов в нем. Плотность для ядерного вещества составляет по порядку величины и постоянна для всех ядер. Масса ядра меньше, чем сумма масс составляющих его нуклонов и этот дефект массы определяется по следующей формуле . Точно массу ядра можно определить с помощью масс-спектрометров. Нуклоны в атоме являются фермионами и имеют спин . Ядро атома имеет собственный момент импульса – спин ядра, равный ,где I – внутреннее (полное) спиновое квантовое число.
Эффективный радиус ядра R равен при этом R0 + b. Величина b характеризует размытость границы ядра, она почти одинакова для всех ядер (» 0,5 ф). Параметр r0 - удвоенная плотность на «границе» ядра, определяется из условия нормировки (равенства объёмного интеграла от р числу нуклонов А). Из (2) следует, что размеры ядер варьируются по порядку величины от 10-13 см до 10-12 см для тяжёлых ядер (размер атома ~ 10-8 см). Однако формула (2) описывает рост линейных размеров ядер с увеличением числа нуклонов лишь огрублённо, при значительном увеличении А. Изменение же размера ядра в случае присоединения к нему одного или двух нуклонов зависит от деталей структуры ядра и может быть иррегулярным. В частности (как показали измерения изотопического сдвига атомных уровней энергии), иногда радиус ядра при добавлении двух нейтронов даже уменьшается.
Энергия связи и масса ядра.
Энергией связи ядра xсв называется энергия, которую необходимо затратить на расщепление ядра на отдельные нуклоны. Она равна разности суммы масс входящих в него нуклонов и массы ядра, умноженной на c2:
xсв = (Zmp + Nmn - М) c2. (4)
Здесь mp, mn и M - массы протона, нейтрона и ядра. Замечательной особенностью ядер является тот факт, что xсв приблизительно пропорциональна числу нуклонов, так что удельная энергия связи xсв/А слабо меняется при изменении А (для большинства ядер xсв/А » 6-8 Мэв). Это свойство, называемое насыщением ядерных сил, означает, что каждый нуклон эффективно связывается не со всеми нуклонами ядра (в этом случае энергия связи была бы пропорциональна A2 при A»1), а лишь с некоторыми из них. Теоретически это возможно, если силы при измененном расстоянии изменяют знак (притяжение на одних расстояниях сменяется отталкиванием на других). Объяснить эффект насыщения ядерных сил, исходя из имеющихся данных о потенциале взаимодействия двух нуклонов, пока не удалось (известно около 50 вариантов ядерного межнуклонного потенциала, удовлетворительно описывающих свойства дейтрона и рассеяние нуклона на нуклоне; ни один из них не может описать эффект насыщения ядерных сил в многонуклонных ядрах).
Независимость плотности р и удельной энергии связи ядер от числа нуклонов А создаёт предпосылки для введения понятия ядерной материи (безграничного ядра). Физическими объектами, отвечающими этому понятию, могут быть не только макроскопические космические тела, обладающие ядерной плотностью (например, нейтронные звёзды), но, в определённом аспекте, и обычные ядра с достаточно большими А.
Здесь первое (и наибольшее) слагаемое определяет линейную зависимость xсв от A; второй член, уменьшающий xсв, обусловлен тем, что часть нуклонов находится на поверхности ядра. Третье слагаемое - энергия электростатического (кулоновского) отталкивания протонов (обратно пропорциональна радиусу ядра и прямо пропорциональна квадрату его заряда). Четвёртый член учитывает влияние на энергию связи неравенства числа протонов и нейтронов в ядре, пятое слагаемое d(A, Z) зависит от чётности чисел А и Z; оно равно:Эта сравнительно небольшая поправка оказывается, однако, весьма существенной для ряда явлений и, в частности, для процесса деления тяжёлых ядер. Именно она определяет делимость ядер нечётных по А изотопов урана под действием медленных нейтронов, что и обусловливает выделенную роль этих изотопов в ядерной энергетике. Все константы, входящие в формулу (5), подбираются так, чтобы наилучшим образом удовлетворить эмпирическим данным. Оптимальное согласие с опытом достигается при e = 14,03 Мэв, a = 13,03 Мэв, b = 0,5835 Мэв, g= 77,25 Мэв. Формулы (5) и (6) могут быть использованы для оценки энергий связи ядер, не слишком удалённых от полосы стабильности ядер. Последняя определяется положением максимума xсв как функции Z при фиксированном А. Это условие определяет связь между Z и А для стабильных ядер:
Z=A (1,98+0,15A2/3)-1 (7)
Формулы типа (5) не учитывают квантовых эффектов, связанных с деталями структуры ядер, которые могут приводить к скачкообразным изменениям xсв вблизи некоторых значений А и Z (см. ниже).
Структурные особенности в зависимости xсв от A и Z могут сказаться весьма существенно в вопросе о предельном возможном значении Z, т. е. о границе периодической системы элементов. Эта граница обусловлена неустойчивостью тяжёлых ядер относительно процесса деления. Теоретические оценки вероятности спонтанного деления ядер не исключают возможности существования «островов стабильности» сверхтяжёлых ядер вблизи Z = 114 и Z = 126.
Квантовые характеристики ядер.
Я. а. может находиться в разных квантовых состояниях, отличающихся друг от друга значением энергии и других сохраняющихся во времени физических величин. Состояние с наименьшей возможной для данного ядра энергией называется основным, все остальные - возбуждёнными. К числу важнейших квантовых характеристик ядерного состояния относятся спин I и чётность Р. Спин I - целое число у ядер с чётным А и полуцелое при нечётном. Чётность состояния Р = ± 1 указывает на изменение знака волновой функции ядра при зеркальном отображении пространства. Эти две характеристики часто объединяют единым символом IP или I±. Имеет место следующее эмпирическое правило: для основных состояний ядер с чётными А и Z спин равен 0, а волновая функция чётная (IP = 0+). Квантовое состояние системы имеет определённую чётность Р, если система зеркально симметрична (т. е. переходит сама в себя при зеркальном отражении). В ядрах зеркальная симметрия несколько нарушена из-за наличия слабого взаимодействия между нуклонами, не сохраняющего чётность (его интенсивность по порядку величины ~ 10-5% от основных сил, связывающих нуклоны в ядрах). Однако обусловленное слабым взаимодействием смешивание состояний с разной чётностью мало и практически не сказывается на структуре ядер.
Атомное ядро
Atomic nucleus
Атомное ядро
– центральная и очень компактная часть атома, в которой сосредоточена практически
вся его масса и весь положительный электрический заряд. Ядро, удерживая
вблизи себя кулоновскими силами электроны в количестве, компенсирующем его
положительный заряд, образует нейтральный атом. Большинство ядер имеют форму
близкую к сферической и диаметр ≈ 10 -12 см, что на четыре порядка
меньше диаметра атома (10 -8 см). Плотность вещества в ядре –
около 230 млн.тонн/см 3 .
Атомное ядро было открыто в 1911 г. в результате серии экспериментов
по рассеянию альфа-частиц тонкими золотыми и платиновыми фольгами, выполненных
в Кембридже (Англия) под руководством
Э. Резерфорда .
В 1932 г. после открытия там же
Дж. Чедвиком
нейтрона стало ясно, что ядро состоит из протонов и нейтронов
(В.
Гейзенберг ,
Д.Д. Иваненко ,
Э. Майорана).
Для обозначения атомного ядра используется символ химического
элемента атома, в состав которого входит ядро, причём левый верхний индекс
этого символа показывает число нуклонов (массовое число) в данном ядре,
а левый нижний индекс – число протонов в нём. Например, ядро никеля, содержащее
58 нуклонов, из которых 28 протонов, обозначается
.
Это же ядро можно также обозначать 58 Ni, либо никель-58.
Ядро – система плотно упакованных протонов и нейтронов,
двигающихся со скоростью 10 9 -10 10 см/сек и удерживаемых
мощными и короткодействующими ядерными силами взаимного притяжения (область
их действия ограничена расстояниями ≈ 10 -13 см).
Протоны и нейтроны имеют размер около 10 -13 см и рассматриваются
как два разных состояния одной частицы, называемой нуклоном. Радиус ядра
можно приближённо оценить по формуле R ≈ (1.0-1.1)·10 -13 А 1/3
см, где А – число нуклонов (суммарное число протонов и нейтронов)
в ядре. На рис. 1 показано как меняется плотность
вещества (в
единицах 10 14 г/см 3) внутри ядра никеля, состоящего
из 28 протонов и 30 нейтронов, в зависимости от расстояния r (в единицах
10 -13 см) до центра ядра.
Ядерное взаимодействие (взаимодействие между нуклонами в ядре)
возникает за счёт того, что нуклоны обмениваются мезонами. Это взаимодействие
– проявление более фундаментального сильного взаимодействиямежду
кварками, из которых состоят нуклоны и мезоны (подобным образом силы химической
связи в молекулах – проявление более фундаментальных электромагнитных сил).
Мир ядер очень разнообразен. Известно около 3000 ядер, отличающихся
друг от друга либо числом протонов, либо числом нейтронов, либо тем и другим.
Большинство из них получено искусственным путём.
Лишь 264 ядра стабильны, т.е. не испытывают со временем никаких самопроизвольных
превращений, именуемых распадами. Остальные испытывают различные формы распада
– альфа-распад (испускание альфа-частицы, т.е. ядра атома гелия); бета-распад
(одновременное испускание – электрона и антинейтрино или позитрона и нейтрино,
а также поглощение атомарного электрона с испусканием нейтрино); гамма-распад
(испускание фотона) и другие.
Различные типы ядер часто называют нуклидами. Нуклиды с одинаковым
числом протонов и разным числом нейтронов называют изотопами. Нуклиды с
одинаковым числом нуклонов, но разным соотношением протонов и нейтронов
называются изобарами. Лёгкие ядра содержат примерно равные количества протонов
и нейтронов. У тяжёлых ядер число нейтронов примерно в 1,5 раза превышает
число протонов. Самое лёгкое ядро – ядро атома водорода, состоящее из одного
протона. У наиболее тяжелых известных ядер (они получены искусственно) число
нуклонов ≈290. Из них 116-118 протонов.
Различные комбинации количества протонов Z и нейтронов соответствуют
различным атомным ядрам. Атомные ядра существуют (т.е. их время жизни t
> 10 -23 c) в довольно узком диапазоне изменений чисел Z и N.
При этом все атомные ядра делятся на две большие группы - стабильные и радиоактивные
(нестабильные). Стабильные ядра группируются вблизи линии стабильности,
которая определяется уравнением
Рис. 2. NZ- диаграмма атомных ядер. |
На рис. 2 показана NZ-диаграмма атомных ядер. Черными
точками показаны стабильные ядра. Область расположения стабильных ядер обычно
называют долиной стабильности. С левой стороны от стабильных ядер находятся
ядра, перегруженные протонами (протонноизбыточные ядра), справа – ядра,
перегруженные нейтронами (нейтронноизбыточные ядра). Цветом выделены атомные
ядра, обнаруженные в настоящее время. Их около 3.5 тысяч. Считается, что
всего их должно быть 7 – 7.5 тысяч. Протоноизбыточные ядра (малиновый цвет)
являются радиоактивными и превращаются в стабильные в основном в результате
β + -распадов, протон, входящий в состав ядра при
этом превращается в нейтрон. Нейтроноизбыточные ядра (голубой цвет) также
являются радиоактивными и превращаются в стабильные в результате
- -распадов,
с превращением нейтрона ядра в протон.
Самыми тяжелыми стабильными изотопами являются изотопы свинца
(Z = 82) и висмута (Z = 83). Тяжелые ядра наряду с процессами β +
и β - -распада подвержены также α-распаду
(желтый цвет) и спонтанному делению, которые становятся их основными каналами
распада. Пунктирная линия на рис. 2 очерчивает область возможного существования
атомных ядер. Линия B p = 0 (B p – энергия
отделения протона) ограничивает область существования атомных ядер слева
(proton drip-line). Линия B n = 0 (B n – энергия отделения
нейтрона) – справа (neutron drip-line). Вне этих границ атомные ядра существовать
не могут, так как они распадаются за характерное ядерное время (~10 -23
– 10 -22 c) с испусканием нуклонов.
При соединении (синтезе) двух лёгких ядер и делении тяжёлого
ядра на два более лёгких осколка выделяется большая энергия. Эти два способа
получения энергии – самые эффективные из всех известных. Так 1 грамм ядерного
топлива эквивалентен 10 тоннам химического топлива. Синтез ядер (термоядерные
реакции) является источником энергии звёзд. Неуправляемый (взрывной) синтез
осуществляется при подрыве термоядерной (или, так называемой, “водородной”)
бомбы. Управляемый (медленный) синтез лежит в основе перспективного разрабатываемого
источника энергии – термоядерного реактора.
Неуправляемое (взрывное) деление происходит при взрыве атомной
бомбы. Управляемое деление осуществляется в ядерных реакторах, являющихся
источниками энергии в атомных электростанциях.
Для теоретического описания атомных ядер используется квантовая
механика и различные модели.
Ядро может вести себя и как газ (квантовый газ) и как жидкость
(квантовая жидкость). Холодная ядерная жидкость обладает свойствами сверхтекучести.
В сильно нагретом ядре происходит распад нуклонов на составляющие их кварки.
Эти кварки взаимодействуют обменом глюонами. В результате такого распада
совокупность нуклонов внутри ядра превращается в новое состояние материи
– кварк-глюонную плазму